借加熱來使物質(zhì)發(fā)生狀態(tài)變化是人們所熟悉的。熱電離法實(shí)質(zhì)上就是借熱運(yùn)動(dòng)動(dòng)能足夠大的原子、分子間的碰撞引起電離的。A+M→A++e+M這就是說熱致輻射機(jī)制也是碰撞相互作用。前面講到的沙哈方程表明電離度強(qiáng)烈依賴于溫度和氣...[繼續(xù)閱讀]

    在流體的某處,如果因該流體所具有的壓力、密度、速度或流速等物理量之一發(fā)生了不連續(xù)的急劇變化,那么其不連續(xù)的界面將以一定的速度在流體中移動(dòng),這種現(xiàn)象就是沖擊波。當(dāng)沖擊波在試樣氣體中通過時(shí),試樣氣體因受絕熱壓縮而...[繼續(xù)閱讀]

    在低氣壓(p<6×103Pa)的條件下,當(dāng)放電空間電場(chǎng)強(qiáng)度足夠大時(shí),帶電粒子在漂移運(yùn)動(dòng)過程中從電場(chǎng)獲得足夠高的能量。具有高能量的帶電粒子與氣體粒子可發(fā)生非彈性碰撞,使之激發(fā)或電離,從而使空間產(chǎn)生新的帶電粒子,因而氣體中帶電...[繼續(xù)閱讀]

    假設(shè)氣體空間兩電極是平行的平板,當(dāng)電極上加上一定的電壓后,空間有均勻的電場(chǎng)分布。初始電子從陰極表面發(fā)射,單位時(shí)間內(nèi)從陰極表面單位面積上發(fā)射出的n0個(gè)電子。這些初始電子在電場(chǎng)作用下,向陽極方向運(yùn)動(dòng),在其路程中不斷與...[繼續(xù)閱讀]

    上一節(jié)討論了由于α過程引起的電流增長(zhǎng)的規(guī)律,這節(jié)再考慮γ過程對(duì)放電的影響,也就是陰極二次電子發(fā)射對(duì)放電的影響。若單位時(shí)間內(nèi)陰極表面單位面積上發(fā)射n0個(gè)電子,由于α過程,由公式(2-4)可知,到達(dá)陽極表面單位面積的電子數(shù)為...[繼續(xù)閱讀]

    每個(gè)電子在沿電場(chǎng)反方向運(yùn)行單位距離的過程中,它與氣體原子發(fā)生碰撞電離的次數(shù)就是α電離系數(shù)。由上節(jié)可知,電子與中性粒子碰撞而使之電離的α過程,在氣體導(dǎo)電中非常重要,α系數(shù)的大小直接影響到氣體導(dǎo)電的特性。為了討論α...[繼續(xù)閱讀]

    由于電子雪崩時(shí)放電空間帶電粒子不斷增多將影響到均勻電場(chǎng)的分布。在放電中電子和離子是成對(duì)產(chǎn)生的,不論是初始的電離或是電子碰撞電離都是如此。在穩(wěn)定狀態(tài)下,到達(dá)陰極的離子數(shù)和到達(dá)陽極的電子數(shù)相等。另一方面,由于離...[繼續(xù)閱讀]

    當(dāng)在放電管的兩電極間加上一定的電壓時(shí),放電空間形成了電子崩,隨著α,γ過程的增長(zhǎng),凈正空間電荷不斷增長(zhǎng),使空間電場(chǎng)分布發(fā)生畸變,管內(nèi)的電壓降集中在陰極附近,相應(yīng)出現(xiàn)了等效陽極。陰極附近電場(chǎng)增強(qiáng),放電有效空間距離減小...[繼續(xù)閱讀]

    19世紀(jì)末,巴邢(Paschen)在測(cè)量氣體擊穿電壓的大量實(shí)驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)在冷陰極,均勻電場(chǎng)的條件下,擊穿電壓Vs是隨放電管內(nèi)的Pd乘積而變化的,并不是分別隨P和d的數(shù)值變化。這里P是氣體壓力,d是兩平板電極之間的距離。實(shí)驗(yàn)還發(fā)現(xiàn)擊穿電壓V...[繼續(xù)閱讀]

    巴邢研究了Pd對(duì)Vs的影響關(guān)系,而影響擊穿電壓Vs的因素還有另外幾個(gè)方面。(1)氣體的種類和成分氣體的種類不同,A與B常數(shù)不同,擊穿電壓Vs也就不同。通常當(dāng)原子的電離能較低時(shí),Vs也偏低。在上述討論中只討論了單一氣體擊穿問題,實(shí)際...[繼續(xù)閱讀]