在透水性突變的界面上,如水流斜向通過界面,則會發(fā)生折射。這一現(xiàn)象是由界面上水流連續(xù)性條件引起的。設(shè)介質(zhì)Ⅰ的滲透系數(shù)為K1,介質(zhì)Ⅱ滲透系數(shù)為K2,界面上某一點附近的滲流速度和水頭在兩介質(zhì)中的值依次為v1、v2和H1、H2,如圖...[繼續(xù)閱讀]

    在自然界中很常見的非均質(zhì)巖層多是由許多透水性各不相同的薄層相互交替組成的層狀巖層。每一單層的厚度比其延伸長度小得多(圖2.5.9)。其平行于層面的滲透系數(shù)Kp和垂直于層面的滲透系數(shù)Kv不等。圖2.5.9層狀巖層中平行于層面的...[繼續(xù)閱讀]

    2.6.1.1勢函數(shù)和流函數(shù)首先討論勢函數(shù)φ,由達西定律得:因為H=z+p/γ。z表示單位質(zhì)量液體的位置勢能,p/γ為單位重量液體的壓強勢能。為了方便,引進一個新的標量,即勢函數(shù):達西定律又可以寫成:勢函數(shù)φ在一般情況下是時間和空間坐標...[繼續(xù)閱讀]

    在任一流網(wǎng)圖(圖2.6.5)中,若上下游邊界處的等勢線的勢能分別為φ1和φn,則兩邊界線范圍內(nèi)的總勢能為(φ1-φn)。若兩邊界等勢線范圍內(nèi)等勢線的間隔數(shù)為n,則每一網(wǎng)格內(nèi)勢能的損失值為:圖2.6.5流網(wǎng)圖的應(yīng)用對于從上游至下游方向,間隔...[繼續(xù)閱讀]

    2.1寫出下列壓縮系數(shù)的表達式,并說明其含義:(1)水的壓縮系數(shù);(2)多孔介質(zhì)的壓縮系數(shù)、多孔介質(zhì)固體顆粒壓縮系數(shù)、多孔介質(zhì)孔隙壓縮系數(shù)。2.2什么是貯水率,其物理意義是什么?什么是貯水系數(shù),其物理意義又是什么?彈性釋水的物理...[繼續(xù)閱讀]

    在滲流場中,各點滲流速度的大小、方向都可能不同。為了反映一般情況下液體運動中的質(zhì)量守恒關(guān)系,就需要在三維空間建立以微分方程形式表達的連續(xù)性方程。設(shè)在充滿液體的滲流區(qū)內(nèi),以p(x,y,z)點為中心取一無限小的平行六面體...[繼續(xù)閱讀]

    由于對于區(qū)域性地下水運動,含水層厚度與地下水水平流動方向的長度相比是很小的,可以假設(shè),地下水流動主要是沿水平面方向進行,垂直流速可以忽略,只考慮垂向壓縮。于是,只有水的密度ρ、孔隙率n和單元體高度Δz3個量隨壓力而變...[繼續(xù)閱讀]

    在自然界中有不少這樣的情況,承壓含水層上、下的巖層并不是絕對隔水的,其中一個或者上下兩個可能都是弱透水層。在這種情況下含水層就可能通過弱透水層和相鄰含水層發(fā)生水力聯(lián)系,但它還是承壓的,因此,稱它為半承壓含水層。...[繼續(xù)閱讀]

    潛水面不是水平的,含水層中存在著垂向上的流速分量。潛水面又是滲流區(qū)的邊界,隨時間變化,它的位置在問題解出以前是未知的。為了較方便地求解,就引出了Dupuit假設(shè)。Dupuit于1863年根據(jù)潛水面的坡度對大多數(shù)地下水流而言是很小的...[繼續(xù)閱讀]

    根據(jù)Dupuit假設(shè),可以建立有關(guān)潛水含水層中地下水流的方程。潛水面是個自由面,相對壓強p=0。因此,對整個含水層來說,可以不考慮水的壓縮性。先考慮一維問題。取平行于xoz平面的單位寬度進行研究。在滲流場內(nèi)取一土體(圖3.4.3)。它...[繼續(xù)閱讀]