圖2-3 湯遜放電區(qū)域的伏安特性曲線放電從非自持放電轉(zhuǎn)變到自持放電的過程稱為氣體的擊穿過程,這種放電現(xiàn)象的理論由科學(xué)家湯遜在20世紀(jì)初首先研究并建立,故稱為湯遜放電。湯遜放電區(qū)域的伏安特性曲線如圖2-3所示,可分為T0、...[繼續(xù)閱讀]

    關(guān)于火花放電的理論目前還只是沿著湯遜放電機(jī)理在發(fā)展。從云霧室測量觀察到在火花形成過程中,除了出現(xiàn)電子崩之外,在放電中還發(fā)展起另外不同形式的電離。當(dāng)電極間電壓逐漸增加時,電子雪崩量也在增加;當(dāng)電壓剛超過某一臨界...[繼續(xù)閱讀]

    H. Raether在霧室中觀察到,當(dāng)離子濃度為放電前原始濃度的106～108倍時,電子崩的發(fā)展被削弱了((dn)/(dx)<eαx)。這種低于指數(shù)增長速度的情況,是由于正極性空間電荷削弱了外加電場對電子的加速作用,從而降低了電子的電離能力。當(dāng)離...[繼續(xù)閱讀]

    工程上感興趣的壓力較高的氣體擊穿,如大氣壓力下空氣的擊穿應(yīng)該用流注理論來說明,這一理論的特點在于它認(rèn)為電子碰撞電離及空間光電離是維持自持放電的主要因素,并強調(diào)了空間電荷畸變電場的作用。在放電起始階段,電離區(qū)具...[繼續(xù)閱讀]

    流注理論可以解釋湯遜理論不能說明的pd值很大時的放電現(xiàn)象。1)放電外形pd值很大時,放電具有通道形式,這從流注理論可以得到說明。流注中的電荷密度很大,電導(dǎo)很大,故其中電場強度很小。因此流注出現(xiàn)后,將減弱其周圍空間內(nèi)的電...[繼續(xù)閱讀]

    1903年,湯遜首先提出了用第一電離系數(shù)α來描述氣體放電,并提出了測量α參數(shù)的方法,即穩(wěn)態(tài)湯遜法(SST)。后來,人們發(fā)現(xiàn)電負(fù)性氣體的放電特性非同一般氣體,于是在氣體放電中引入了附著系數(shù)η、二次電離系數(shù)γ等參數(shù),發(fā)展了SST方法。...[繼續(xù)閱讀]

    如前所述,SST法可以較方便地測量氣體的α、η參數(shù),它是采用穩(wěn)定光源照射陰極使其釋放連續(xù)的電子,在間隙中形成穩(wěn)定的電流I,由I與間距d的關(guān)系可擬合出α、η等參數(shù)。但對于更復(fù)雜的放電過程(如輸運特性等),SST法無能為力,而用PT法...[繼續(xù)閱讀]

    蒙特卡羅法,又稱隨機(jī)抽樣或統(tǒng)計試驗方法,屬于計算數(shù)學(xué)的一個分支,它是在20世紀(jì)40年代中期為了適應(yīng)當(dāng)時原子能事業(yè)的發(fā)展而發(fā)展起來的。傳統(tǒng)的經(jīng)驗方法由于不能逼近真實的物理過程,很難得到滿意的結(jié)果,而蒙特卡羅法由于能夠...[繼續(xù)閱讀]

    在氣體放電的發(fā)展過程中,電子崩的發(fā)展主要受到電場力的作用。從宏觀上看,電子在氣體中的運動軌跡是曲線;從微觀上來講,電子在氣體中的運動本身具有隨機(jī)的性質(zhì)。一個在電極表面或放電空間中產(chǎn)生的自由電子,如何及何時與氣體...[繼續(xù)閱讀]

    碰撞截面與電子的能量有關(guān),數(shù)量很多、種類繁多且非常復(fù)雜,碰撞截面一般由實驗測得,大多數(shù)研究者只測出了某種或幾種截面,系統(tǒng)性較差并且采用實驗方法各異,得出的截面也相差較大。而在蒙特卡羅計算中,截面數(shù)據(jù)的分析處理是...[繼續(xù)閱讀]