圖2-3 湯遜放電區(qū)域的伏安特性曲線放電從非自持放電轉(zhuǎn)變到自持放電的過程稱為氣體的擊穿過程,這種放電現(xiàn)象的理論由科學(xué)家湯遜在20世紀初首先研究并建立,故稱為湯遜放電。湯遜放電區(qū)域的伏安特性曲線如圖2-3所示,可分為T0、...[繼續(xù)閱讀]

    關(guān)于火花放電的理論目前還只是沿著湯遜放電機理在發(fā)展。從云霧室測量觀察到在火花形成過程中,除了出現(xiàn)電子崩之外,在放電中還發(fā)展起另外不同形式的電離。當電極間電壓逐漸增加時,電子雪崩量也在增加;當電壓剛超過某一臨界...[繼續(xù)閱讀]

    H. Raether在霧室中觀察到,當離子濃度為放電前原始濃度的106～108倍時,電子崩的發(fā)展被削弱了((dn)/(dx)<eαx)。這種低于指數(shù)增長速度的情況,是由于正極性空間電荷削弱了外加電場對電子的加速作用,從而降低了電子的電離能力。當離...[繼續(xù)閱讀]

    工程上感興趣的壓力較高的氣體擊穿,如大氣壓力下空氣的擊穿應(yīng)該用流注理論來說明,這一理論的特點在于它認為電子碰撞電離及空間光電離是維持自持放電的主要因素,并強調(diào)了空間電荷畸變電場的作用。在放電起始階段,電離區(qū)具...[繼續(xù)閱讀]

    流注理論可以解釋湯遜理論不能說明的pd值很大時的放電現(xiàn)象。1)放電外形pd值很大時,放電具有通道形式,這從流注理論可以得到說明。流注中的電荷密度很大,電導(dǎo)很大,故其中電場強度很小。因此流注出現(xiàn)后,將減弱其周圍空間內(nèi)的電...[繼續(xù)閱讀]

    1903年,湯遜首先提出了用第一電離系數(shù)α來描述氣體放電,并提出了測量α參數(shù)的方法,即穩(wěn)態(tài)湯遜法(SST)。后來,人們發(fā)現(xiàn)電負性氣體的放電特性非同一般氣體,于是在氣體放電中引入了附著系數(shù)η、二次電離系數(shù)γ等參數(shù),發(fā)展了SST方法。...[繼續(xù)閱讀]

    如前所述,SST法可以較方便地測量氣體的α、η參數(shù),它是采用穩(wěn)定光源照射陰極使其釋放連續(xù)的電子,在間隙中形成穩(wěn)定的電流I,由I與間距d的關(guān)系可擬合出α、η等參數(shù)。但對于更復(fù)雜的放電過程(如輸運特性等),SST法無能為力,而用PT法...[繼續(xù)閱讀]

    蒙特卡羅法,又稱隨機抽樣或統(tǒng)計試驗方法,屬于計算數(shù)學(xué)的一個分支,它是在20世紀40年代中期為了適應(yīng)當時原子能事業(yè)的發(fā)展而發(fā)展起來的。傳統(tǒng)的經(jīng)驗方法由于不能逼近真實的物理過程,很難得到滿意的結(jié)果,而蒙特卡羅法由于能夠...[繼續(xù)閱讀]

    在氣體放電的發(fā)展過程中,電子崩的發(fā)展主要受到電場力的作用。從宏觀上看,電子在氣體中的運動軌跡是曲線;從微觀上來講,電子在氣體中的運動本身具有隨機的性質(zhì)。一個在電極表面或放電空間中產(chǎn)生的自由電子,如何及何時與氣體...[繼續(xù)閱讀]

    碰撞截面與電子的能量有關(guān),數(shù)量很多、種類繁多且非常復(fù)雜,碰撞截面一般由實驗測得,大多數(shù)研究者只測出了某種或幾種截面,系統(tǒng)性較差并且采用實驗方法各異,得出的截面也相差較大。而在蒙特卡羅計算中,截面數(shù)據(jù)的分析處理是...[繼續(xù)閱讀]