金屬應(yīng)變時(shí),若外力做功W,同時(shí)放出熱量Q,則應(yīng)變金屬內(nèi)能的增加量為Δu=W-Q(4.36)此時(shí)應(yīng)變金屬焓的變化為ΔH=Δu+pΔV(4.37)金屬在應(yīng)變前后體積的變化ΔV甚小,故pΔV項(xiàng)可以忽略,即ΔH≈Δu(4.38)則Gibbs自由能的變化ΔG=ΔH-TΔS與Helmholtz自由能的變...[繼續(xù)閱讀]

    退火(對(duì)變形金屬而言)或回火(對(duì)馬氏體而言)的加熱,提供了為越過勢(shì)壘能量所需的熱激活。隨著儲(chǔ)存能在退火或回火時(shí)的釋放,金屬自由能降低,產(chǎn)生回復(fù)或再結(jié)晶過程,金屬的顯微組織結(jié)構(gòu)以及性能也會(huì)發(fā)生相應(yīng)的變化。馬氏體型熱強(qiáng)...[繼續(xù)閱讀]

    平直的界面較彎曲的界面具有更低的能量,因此,晶界的遷移總是力圖使自己趨于平直,晶界遷移的方向指向曲率中心。晶界遷移的本質(zhì)是晶界兩側(cè)原子的躍遷。在晶界凹側(cè)的原子有較多的相鄰原子配位,而晶界凸側(cè)的原子其相鄰原子配...[繼續(xù)閱讀]

    過飽和的固溶體脫溶沉淀析出的彌散相在晶內(nèi)呈彌散粒分布時(shí),其形貌主要取決于相界能,它總有使相界總能量γS盡可能減小的趨勢(shì)(γ為相界面張力,S為相界面積)。最初脫溶的彌散相粒子細(xì)小,且與固溶體基體之間以低相界能的共格或...[繼續(xù)閱讀]

    鑒于珠光體型熱強(qiáng)鋼(例如T/P22、910)還在使用,這里將共晶型組織的穩(wěn)定性問題做一簡(jiǎn)要討論,以供參考。合金在共晶結(jié)晶或共析轉(zhuǎn)變時(shí)形成的雙相共生組織,為共晶型組織。共晶型組織具有良好的熱穩(wěn)定性,這為它的應(yīng)用開辟了前景。但...[繼續(xù)閱讀]

    這里的處理適用于原子及單相中的缺陷粒子(電子、空穴、空位等)。如果我們將電場(chǎng)中的電位梯度(dV/dx)、熱場(chǎng)中的溫度梯度(dT/dx)與濃度場(chǎng)中的濃度梯度(dc/dx)相似看待,認(rèn)為在樣品中的某一區(qū)域,第i種粒子的全部輸運(yùn)過程和產(chǎn)生過程是...[繼續(xù)閱讀]

    γ-Fe中間隙碳原子的電輸運(yùn)行為相對(duì)地說較為簡(jiǎn)單。電場(chǎng)作用于碳離子C4+,使之在剛性的γ-Fe晶體中向陰極運(yùn)動(dòng),于是形成碳的濃度梯度。方程(4.84)適合于這種情況的方程形式是əcC/ət=D·ə2cC/əx2+cCmC·ə2V/əx2(4.85)當(dāng)電輸...[繼續(xù)閱讀]

    溫度梯度對(duì)一均勻系的影響與電場(chǎng)類似。驅(qū)動(dòng)力是溫度梯度,它作用于系統(tǒng)中的所有粒子,并引起濃度梯度,這就是熱輸運(yùn)。這里,以點(diǎn)陣原子(例如純金屬)的熱輸運(yùn)為例,這時(shí)雖不產(chǎn)生原子的濃度梯度,但卻形成空位梯度(dcv/dx),方程(4.84...[繼續(xù)閱讀]

    馬氏體型熱強(qiáng)鋼的板條馬氏體組織,其亞結(jié)構(gòu)的位錯(cuò)組態(tài)具有舉足輕重的作用?；鼗馃崽幚頃r(shí)的中、高溫回復(fù),以及高溫高壓條件下的長(zhǎng)期運(yùn)行中的組織結(jié)構(gòu)退化,都主要取決于位錯(cuò)的運(yùn)動(dòng)和組態(tài)。位錯(cuò)具有單位長(zhǎng)度應(yīng)變能αGb2,為了減...[繼續(xù)閱讀]

    T/P91鋼經(jīng)正(淬)火并適當(dāng)高溫回火后,其金相組織為細(xì)的回火板條馬氏體(圖5.1)。圖5.2是經(jīng)TEM分析所得T/P91鋼的亞結(jié)構(gòu)?；鼗瘃R氏體板條寬約0.2～0.4μm,板條內(nèi)為精細(xì)的亞晶塊結(jié)構(gòu),位錯(cuò)網(wǎng)絡(luò)密布,碳化物粒子細(xì)小。圖5.1P91的回火板條馬氏...[繼續(xù)閱讀]