在相似放電空間,為了滿足相似放電定律,在相似放電中基本過(guò)程之間應(yīng)滿足一定的關(guān)系。氣體導(dǎo)電過(guò)程中的基本過(guò)程主要包括導(dǎo)電空間各種帶電粒子的產(chǎn)生過(guò)程,如電子碰撞原子電離,潘寧電離等;各種運(yùn)動(dòng)過(guò)程如漂移運(yùn)動(dòng),擴(kuò)散運(yùn)動(dòng)等...[繼續(xù)閱讀]

    [1]趙化僑,等離子體化學(xué)與工藝,[M],合肥:中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社,1993.2[2]高樹(shù)香,陳宗柱,氣體導(dǎo)體(上,下冊(cè)),[M],南京:南京工學(xué)院出版社,1988...[繼續(xù)閱讀]

    輝光放電裝置圖及氣體放電伏安特性曲線見(jiàn)圖2-2輝光放電的放電回路圖及伏安特性曲線。在兩平板電極放電管內(nèi),充有較低氣壓的氣體,氣壓在1.33～1.33×104Pa之間的某個(gè)確定值,電源電壓高于氣體擊穿電壓Vs,放電回路的限流電阻允許放...[繼續(xù)閱讀]

    由圖3-1可看得很清楚,從(d)電場(chǎng)分布曲線看出,陰極區(qū)的電場(chǎng)分布是很不均勻的。陰極表面附近電場(chǎng)最強(qiáng),而后隨離陰極距離的增大而下降。到達(dá)dc處電場(chǎng)降到最低,其數(shù)值可接近于零甚至達(dá)負(fù)值。陰極區(qū)的光層分布又可分成阿斯頓暗區(qū)...[繼續(xù)閱讀]

    緊接陰極區(qū)之后為過(guò)渡區(qū),它在陰極區(qū)到正柱區(qū)之間。它又分為兩個(gè)區(qū)域。(1)負(fù)輝區(qū)緊接著陰極區(qū)后為負(fù)輝區(qū)。由圖3-1明顯看出,它是放電空間光強(qiáng)最強(qiáng)的區(qū)域,也是正負(fù)電荷濃度最大而且接近相等的區(qū)域,所以也稱等離子體區(qū)域。但它...[繼續(xù)閱讀]

    過(guò)渡區(qū)之后就是正柱區(qū)。正柱區(qū)的長(zhǎng)度是由放電管的極間距離決定的,即放電管極間距較長(zhǎng)時(shí),正柱區(qū)的長(zhǎng)度也較長(zhǎng);反之,極間距較短時(shí),正柱區(qū)也隨著變短。在一定的條件下,甚至可以不出現(xiàn)正柱區(qū)。因此就輝光放電本質(zhì)而言,正柱區(qū)是...[繼續(xù)閱讀]

    陽(yáng)極區(qū)不是主要區(qū)域,在放電管內(nèi)可能出現(xiàn)也可能不出現(xiàn)。陽(yáng)極區(qū)是正柱區(qū)與陽(yáng)極間電流的通道區(qū)域,它的作用是保證陽(yáng)極接收到足夠的電子而形成電流。若極間距離較短,放電空間不出現(xiàn)正柱區(qū),陽(yáng)極處在法拉第暗區(qū)的情況下,甚至可以...[繼續(xù)閱讀]

    在圖3-1(c)的電位分布曲線上,Vc為陰極位降,dc為陰極位降區(qū)厚度。實(shí)驗(yàn)結(jié)果發(fā)現(xiàn),對(duì)于正常輝光放電存在著一些如下實(shí)驗(yàn)規(guī)律。為便于比較,也同時(shí)說(shuō)明異常輝光放電的相異之處。①在放電電流沒(méi)有達(dá)到足以使陰極表面全部布滿輝光之前...[繼續(xù)閱讀]

    如果在一個(gè)輝光放電管中不斷改變極間距離,例如把陽(yáng)極逐漸向陰極移動(dòng),那么將會(huì)發(fā)現(xiàn)陰極部分幾個(gè)區(qū)的大小和排列順序,直到正柱區(qū)的邊緣將保持不變,只有正柱區(qū)逐漸縮短。若繼續(xù)使陽(yáng)極向陰極靠近,上述過(guò)程將持續(xù)到正柱區(qū)和法拉...[繼續(xù)閱讀]

    3.3.2.1陰極鞘層中的電離(1)電子碰撞電離(圖3-6)中性粒子密度n,電離截面σ,鞘層厚度L,陰極發(fā)射的電子通量Ne(0),則距離陰極x處,厚度為dx薄層內(nèi)的電子數(shù)為Ne(x)=Ne(0)exp(nσx)(3-1)將此式與式(2-5)jα＝en0eαd＝j(luò)0eαd相比不難發(fā)現(xiàn)式(3-1)就是電子數(shù)...[繼續(xù)閱讀]