上面討論了結構作簡諧振動時的聲輻射問題,更一般的過程為瞬態(tài)過程,例如對沖擊載荷的響應過程。對于瞬態(tài)過程的聲彈性問題,尚無一般的數值求解過程,其主管方程如下:式中:DS[]為結構算子;w,,un為在結構流體交界面上的結構法向位...[繼續(xù)閱讀]

    前節(jié)討論的是零航速物體的聲彈性振動。當物體有航速時,情況將變得更為復雜。本節(jié)討論無界流中等航速物體情況,由相對性原理,可以認為物體靜止,無窮遠處均勻流方向與x軸正向一致。1)方程式的推導以ρ′,v′,p′和c分別記密度、...[繼續(xù)閱讀]

    本節(jié)考慮半無界流中零航速或等航速的兩維聲彈性振動。1)圓筒的聲彈性振動見圖6.4,設圓筒半徑a,殼厚t,激振力q的圓頻率ω,速度勢,法向變形和切向變形,則圖6.4　圓筒的聲彈性分析＝Re[φ(x,y)eiωt]＝Re[w(x,y)eiωt]＝Re[v(x,y)eiωt]此無...[繼續(xù)閱讀]

    非等航速運動物體造成的聲彈性振動是非常復雜的,目前尚無好的處理方法。一般需對具體問題作具體分析。1987年勒平托(F.G.Leppington)和萊文(H.Levine)采用漸近匹配法分析了變速直線運動的脈動球體的聲彈性振動[8]。設半徑a(t′)的球體...[繼續(xù)閱讀]

    [1]　LighthillJ.WavesinFluids[M].CambridgeUniv.Press,1978.[2]　ChenLH.DevelopmentsinBoundaryElementMethod[M].London:ElsevierAppliedSciencePub.,1991.[3]　TaylorK.ATransformationoftheacousticequationwithimplicationsforwind-tunnelandlow-speedflighttests[J].Proc...[繼續(xù)閱讀]

    繞流物體尾流中會形成渦街,我們取理想的渦街模型(圖7.1),渦的縱向間距為l,渦的橫向間距為h。我們先看一列無窮長的渦,其中一個渦的坐標為z0,在左邊的渦坐標依次為z-1,　z-2,…,在右邊有渦坐標依次為z1,　z2,…,其復速度勢為圖7.1　...[繼續(xù)閱讀]

    1878年斯特洛哈爾發(fā)現了圓柱尾流中旋渦頻率發(fā)放的規(guī)律,其參數稱為斯特洛哈爾數,St=,其后許多人的研究表明St數的大小與雷諾數有關,其情況見下表。狀態(tài)Re數范圍附面層性質分離點位置St數尾流性質分離點近處剪切流性質亞臨...[繼續(xù)閱讀]

    我們討論一根圓柱桿在渦激力作用下的振動問題,取坐標系Oxyz,Oz與圓柱的軸線重合,Ox為流體相對于圓柱流動的方向,則桿的振動方程式為m(z)(z,　t)+[EI(z)Y″(z,　t)]″=Fy(z,　t)(7.33)式中:　Y(z,　t)為桿的撓度;m(z)為桿的質量...[繼續(xù)閱讀]

    一般的渦激振動為隨機振動,特別在臨界區(qū)域內隨機性的程度更大,因此要用隨機振動的方法來進行計算。設廣義力Fi(t)為一具有遍歷性的平穩(wěn)隨機過程,它的譜密度函數為fFi(ω),由平穩(wěn)過程的譜分析理論可知,它的相關函數BFi(τ)與譜密...[繼續(xù)閱讀]

    上面所述內容僅限于管道垂直于水流方向的橫向振動,并沒有考慮順水流方向的振動。近年來,海洋油氣田逐漸向深海區(qū)域開發(fā),深水立管的長度越來越增加,相應的渦激振動研究越加深入[7～9],越加關注到順流向渦激振動及更加廣泛的...[繼續(xù)閱讀]