[1]　徐芝倫.彈性力學(xué)[M].北京:　人民教育出版,1983.[2]　錢偉長(zhǎng).變分法及有限元[M].北京:　科學(xué)出版社,1980.[3]　鄭哲敏,馬宗魁.懸臂梁在一側(cè)受有液體作用時(shí)的自由振動(dòng)[J].力學(xué)學(xué)報(bào),1959,3(2):　　111-119.[4]　Wu　Y　S.　Three　Dimensional　...[繼續(xù)閱讀]

    圖1.1　彈性體液體耦合圖考慮一個(gè)彈性體,其區(qū)域?yàn)閂S,外面包圍著液體,其區(qū)域?yàn)閂L,彈性體表面SP,彈性體和流體的交界面S,彈性體表面SP上的分布力為(見圖1.1),設(shè)彈性體是各向同性的,它產(chǎn)生的位移是小的,液體則按理想流體來處理,彈性...[繼續(xù)閱讀]

    設(shè)質(zhì)點(diǎn)系的質(zhì)量為mi(i=1,　2,　…,　n),坐標(biāo)為(xi,　yi,　zi),在第i個(gè)質(zhì)點(diǎn)上的作用力為Fi,它有勢(shì)函數(shù)U,U只依賴于質(zhì)點(diǎn)的坐標(biāo),即U=U(x1,　y1,　z1;　x2,　y2,　z2;　…;　xn,　yn,　zn)(1.13)故作用力Fi為保守力場(chǎng),具有關(guān)系Fxi＝-,Fyi＝-,Fzi＝-　(i=1...[繼續(xù)閱讀]

    圖1.2　彈性體和流體耦合系統(tǒng)設(shè)有一彈性體,其區(qū)域?yàn)閂S,在其表面SP上,作用有已知的外力分布,彈性體周圍與流體接觸,流體的外界面為S,設(shè)S為固定的。彈性體和流體耦合系統(tǒng)的變分原理為:　滿足運(yùn)動(dòng)方程(1.1),方程(1.5),在t=t1和t=t2時(shí)的...[繼續(xù)閱讀]

    上面討論的變分原理要求在t1和t2瞬時(shí)系統(tǒng)的位移是已知的,這在實(shí)際應(yīng)用中確實(shí)帶來了限制,我們可以取t1為初始瞬時(shí),系統(tǒng)的位移可以是已知的,當(dāng)運(yùn)動(dòng)到t2瞬時(shí),其位移尚未知道,所以變分原理只能應(yīng)用于某些特定的問題,但是,變分原理...[繼續(xù)閱讀]

    振動(dòng)的變分原理　　研究一個(gè)彈性結(jié)構(gòu)在水面附近的水彈性振動(dòng)問題,必須考慮水面的非線性條件。在海洋工程中,系泊結(jié)構(gòu)的水彈性振動(dòng)問題在某些條件下要考慮非線性的水面條件,例如,在我國(guó)南海地區(qū)常遇到較大的浪級(jí),就需要考慮...[繼續(xù)閱讀]

    J.C.Luke[5]于1967年首先提出了這一變分原理,他討論的問題是二維渠道中的表面波,表面波方程要求滿足圖1.4　三維渠道中的表面波∅xx+∅yy＝0(1.115)(∅2x+∅2y)+∅t+gy=0,　　y=η(1.116)-ηx∅x+∅y-ηt＝0,　　...[繼續(xù)閱讀]

    本節(jié)內(nèi)容選自黃玉盈的論文[5]。我們討論有限水深中結(jié)構(gòu)振動(dòng)問題,結(jié)構(gòu)應(yīng)作為彈性體考慮,其區(qū)域?yàn)閂S,流體的區(qū)域?yàn)閂L,沿水平方向伸張到無窮。圖1.6　有限水深中的柱體結(jié)構(gòu)注:Sa為結(jié)構(gòu)在水面以上的表面,　S0為結(jié)構(gòu)在水中的表面...[繼續(xù)閱讀]

    哈密頓變分原理僅適用于保守系統(tǒng),對(duì)于非保守系統(tǒng),由于耗散力項(xiàng)不存在勢(shì)函數(shù),不能解析地列入泛函之中,對(duì)于結(jié)構(gòu)振動(dòng)的聲輻射問題,由于聲波向遠(yuǎn)處輻射會(huì)消耗能量,是一個(gè)非保守系統(tǒng),很難建立其解析形式的變分原理。Glad　well[...[繼續(xù)閱讀]

    [1]　錢偉長(zhǎng).變分法及有限元[M].北京:　科學(xué)出版社,1980.[2]　Yeung　R　W.　Numerical　Methods　in　Free　—　Surface　Flouts　[J].　Annual　Review　of　Fluid　Mechanics,　1982,　14:　395-442.[3]　Bai　K　J　and　Yeung　R　W.　Numerical　Solutions　to　Fr...[繼續(xù)閱讀]